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Câmara proporcional multifios

A câmara de fios ou câmara multifios proporcional é um tipo de contador proporcional que detecta partículas carregadas e fótons e pode dar a informação de sua trajetória através do rastro deixado por essas partículas quando ionizam um gás.

Descrição editar

 
Câmara de fios com fios (W) e placas de catodos (P). As partículas voando através de T irão ionizar os átomos do gás e liberar uma carga que um amplificador (A) coleta (impulso na saída).

A câmara multifios usa uma matriz de fios de alta tensão ( anodo ) dispostos numa câmara com paredes condutoras ligadas a um potencial de terra ( cátodo ). Alternativamente, os fios podem estar no potencial terra e o catodo ligado à alta tensão; o importante é que haja um campo elétrico uniforme que guie íons e elétrons para os fios sem que exista movimento lateral.

A câmara é preenchida com um gás escolhido cuidadosamente, tal como uma mistura de Argônio/Metano, tal que qualquer partícula ionizante que atravessa o tubo, ionizará os átomos de gás ao redor. Os íons e elétrons resultantes serão acelerados pelo campo elétrico na câmara e darão origem a novos íons e elétrons através de novas colisões, causando uma cascata localizada de ionização conhecida como avalanche de Townsend. As partículas da cascata são coletadas no fio mais próximo e resultam numa carga proporcional ao efeito de ionização da partícula detectada. Através da computação dos pulsos por todos os fios, a trajetória da partícula pode ser encontrada.

Entre as adaptações deste design básico estão a câmara de arrasto, câmara de placas resistivas e thin gap chamber. A câmara de arrasto é também subdividida em vários outros detectores de usos mais específicos como a câmara de projeção temporal, câmara de microtiras de gás e outros tipos de detectores que usam silício.[1][2]

Desenvolvimento editar

Em 1968, Georges Charpak, enquanto na Organização Europeia para a Pesquisa Nuclear ( CERN ), inventou e desenvolveu a câmara proporcional multifios (MWPC, do inglês multi-wired proporcional chamber). Esta invenção deu a ele o prêmio Nobel de física de 1992. A câmara foi um avanço da taxa de detecção das predecessoras câmaras de bolhas de uma ou duas partículas por segundo para 1000 detecções por segundo. A MWPC produz sinais eletrônicos de partículas detectadas permitindo os cientistas examinarem os dados por computadores.[3][4][5] A câmara multifios é um desenvolvimento da câmara de faísca .[6]

Gases de preenchimento editar

Em um experimento típico, a câmara contém uma mistura destes gases: [7]

A câmara também pode ser preenchida com:

 
Linhas de campo e superfícies equipotenciais em uma MWPC

Uso editar

Em experimentos de física de alta energia, é usada para visualizar o caminho das partículas. Por muito tempo, as câmaras de bolhas foram utilizadas para esse propósito, mas com os recentes avanços da eletrônica, se tornou desejável ter detectores com uma eletrônica de leitura mais rápida. (Em câmaras de bolhas, fotografias de longa exposição eram feitas e, em seguida, as imagens eram analisadas.) Uma câmara de fios é uma câmara com muitos fios paralelos, arranjados como uma grade e postos em alta tensão, com seu envolto de metal no potencial de terra. Como num contador Geiger, partículas deixam traços de íons e elétrons que são acelerados em direção ao envolto ou ao fio mais próximo, respectivamente. O contato dos elétrons com os fios gera pulsos de corrente que, a partir da reconstrução, torna possível visualizar os caminhos das partículas.

A câmara tem uma ótima resolução temporal e espacial, além de uma ótima operação "auto-acionada" (Ferbel 1977).[11]

O desenvolvimento da câmara permitiu aos cientistas estudarem a trajetória das partículas com muito maior precisão e permitiu a observação de fenômenos mais raros que ocorrem nas interações entre as partículas.

Câmaras de arrasto editar

 
Corte mostrando o interior de uma câmara de deriva
 
Câmara de arrasto no Musée des Arts et Métiers em Paris

Se também medirmos o tempo dos pulsos de corrente e levarmos em conta o tempo que os íons demoram para chegar ao fio mais próximo, pode-se inferir a distância que a partícula passou do fio. Isso aumenta muito a acurácia da reconstrução da trajetória e é conhecido como câmara de arrasto (do inglês, drift chamber).

As câmaras de arrasto funcionam balanceando a perda de energia das partículas causada pelo impacto com as partículas de gás, com o acréscimo da energia criado com os campos elétricos de alta energia que aceleram as partículas.[12] O design é bem similar às câmaras multifios mas ao invés, tem fios mais separados nas camadas centrais.[6] A detecção das partículas carregadas com as câmaras é possível pela ionização dos gases devido ao movimento destas.[13]

O detector CDF II do Fermilab contém uma câmara de arrasto chamada Tracker Central Exterior (Central Outer Tracker) .[14] A câmara contém argônio e gás etano, com fios separados por 3,56 milímetros de distância.[15]

Se duas câmaras de arrasto são usadas com os fios de uma ortogonais ao fios da outra e ambos ortogonais à direção do feixe de partículas, uma detecção mais precisa da posição é obtida. Se um detector simples adicional (como o usado em contadores de veto) é usado para detectar, mesmo com baixa resolução, a partícula a uma distância fixa antes ou após os fios, uma reconstrução tridimensional pode ser feita e a velocidade da partícula deduzida pela diferença de tempos em que a partícula atravessa diferentes partes do detector. Esta configuração dá origem à chamada câmara de projeção temporal (TPC, do inglês time projection chamber).

Para medir a velocidade dos elétrons em um gás ( velocidade de arrasto ) há câmaras de arrasto especiais, câmaras de velocidade de arrasto que medem o tempo de arrasto para uma localização de ionização conhecida.

Veja também editar

Referências editar

 

  1. ↑ I. Kisel - Retrieved 2012-02-28
  2. ↑ University of Manchester - HEP - 101 Retrieved 2012-02-28
  3. ↑ Computers in Physics, Sep/Oct 1992 - The Polish Language School for Foreign Students - Adam Mickiewicz University in Poznań - European Organization for Nuclear Research Arquivado em 2012-02-14 no Wayback Machine Retrieved 2012-02-25
  4. ↑ H. Johnston - Physics world Retrieved 2012-02-25
  5. ↑ «Milestones:CERN Experimental Instrumentation, 1968». IEEE Global History Network. IEEE. Consultado em 4 de agosto de 2011  - U.S. Department of Energy Research and Development Accomplishments Retrieved 2012-02-23
  6. ↑ a b Physics. Guildford: University of Surrey. Consultado em 28 de fevereiro de 2012 
  7. ↑ W.Frass. Physics - C4: Particle Physics Major Option - Particle Detectors (PDF). [S.l.]: Oxford University. Consultado em 25 de fevereiro de 2012  was located via Dr. C.N. Booth PHY304 Particle Physics Sheffield University
  8. ↑ S.E.Derenzo - SLAC National Accelerator Laboratory, Stanford University ( U.S. Department of Energy Office of Science ); Muller, Richard; Derenzo, Stephen; Smadja, Gerard; Smith, Dennis; Smits, Robert; Zaklad, Haim; Alvarez, Luis (1971). «Liquid-Filled Proportional Counter». Phys. Rev. Lett. 27 (8): 532–535. Bibcode:1971PhRvL..27..532M. OSTI 942298. doi:10.1103/PhysRevLett.27.532 
  9. ↑ Degrange, B.; Guillon, J.; Moreau, F.; Nguyen-Khac, U.; De La Taille, C.; Tisserant, S.; Verderi, M. (1992). «Low energy calorimetry in a multiwire chamber filled with tetramethylsilane». Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. 311 (3). 539 páginas. Bibcode:1992NIMPA.311..539D. doi:10.1016/0168-9002(92)90652-K 
  10. ↑ Schotanus P; Van Eijk CWE; Hollander RW; CWE Van Eijk (1988). «Detection of LaF3:Nd3+ scintillation light in a photosensitive multiwire chamber». Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. 272 (3): 913–916. Bibcode:1988NIMPA.272..913S. doi:10.1016/0168-9002(88)90780-2 ; > G. Charpak Research on particle imaging detectors p.537 World Scientific, 1995 Retrieved 2012-02-28
  11. ↑ T. Ferbel - (CERN report 1977)>
  12. ↑ F. E. Close; M. Marten; C. Sutton (11 de novembro de 2004). The particle odyssey: a journey to the heart of the matter. [S.l.]: Oxford University Press. Bibcode:2002pojh.book.....C. ISBN 978-0-19-860943-8. Consultado em 12 de fevereiro de 2012 
  13. ↑ W. Blum; W. Riegler; L. Rolandi (4 de outubro de 2008). Particle detection with drift chambers. [S.l.]: Springer. ISBN 9783540766841. Consultado em 28 de fevereiro de 2012 
  14. ↑ Kotwal, Ashutosh V; Gerberich, Heather K; Hays, Christopher (2003). «Identification of cosmic rays using drift chamber hit timing». Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. 506 (1–2): 110–118. Bibcode:2003NIMPA.506..110K. doi:10.1016/S0168-9002(03)01371-8 
  15. ↑ Fermilab - glossary-photo- J. L. Lee Retrieved 2012-02-12
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