Nêutron: diferenças entre revisões
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== Fontes de nêutrons ==
Fontes de nêutrons<ref>{{citar web|url=https://inis.iaea.org/collection/NCLCollectionStore/_Public/30/054/30054767.pdf|titulo=Neutron sources|data=|acessodata=31
== Fissão espontânea como fonte de nêutrons ==
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A [[fissão espontânea]] é observada em núcleos mais pesados com, por exemplo, o Tório-232. Além disso, existem outros elementos com podem sofrer fissão espontânea como o U-235, U-238, Cf-252, entre outros elementos com alta [[massa atômica]]. Atualmente são conhecidos mais de 100 elementos capazes de decair por fissão espontânea e liberar nêutrons.
O Califórnio 252<ref>{{citar web|url=http://nucleardata.nuclear.lu.se/toi/nuclide.asp?iZA=980252|titulo=Cf 252 nuclide|data=|acessodata=31
== Reatores de fissão como fonte de nêutrons ==
Os reatores de fissão<ref>{{citar web|url=https://www.euronuclear.org/1-information/energy-uses.htm|titulo=What Is A Nuclear Reactor?|data=|acessodata=31
[[Ficheiro:Nuclear fission reaction.svg|centro|miniaturadaimagem|660x660px|Esquema da fissão nuclear de num núcleo de Urânio - 235.]]
É importante destacar que os núcleos resultantes do [[Decaimento nuclear|decaimento]] do Urânio - 235 por fissão nuclear ou outros tipos de decaimentos resultam em núcleos menores e tais elementos também podem decair resultando em uma cascata de processos. A energia média dos nêutrons liberados em reatores de fissão como fonte de nêutrons é em torno de 2 MeV. Assim como na fissão espontânea a energia máxima dos nêutrons liberados pode atingir até 10 MeV.
== Aceleradores como fonte de nêutrons ==
Aceleradores são equipamentos que fornecem energia para partículas. Dois tipos de aceleradores são utilizados para a produção de nêutrons<ref>{{citar web|url=https://www.rri.kyoto-u.ac.jp/news-en/4964|titulo=Demonstration of neutron accelerator|data=|acessodata=31
O princípio do acelerador de [[Elétron|elétrons]] é a produção de [[Bremsstrahlung]] através do bombardeamento de alvos com alto número atômico como, por exemplo, o Tungstênio com elétrons acelerados. Os fótons de Bremsstrahlung por sua vez participam em processos de ativação e resultam na produção de nêutrons como pode ser visto mais detalhadamente em Ativação gama como fonte de nêutrons. As energias dos nêutrons dependem da aceleração do elétron. Sendo assim, quanto maior a energia do elétron, maior a energia do Bremsstrahlung e, consequentemente, maior a energia dos nêutrons. É importante destacar que diferentes elementos alvo podem resultar em diferentes espectros de energias tanto de nêutrons como de outras partículas.
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== Ativação gama como fonte de nêutrons ==
O processo de ativação gama requer uma fonte de energia que é um feixe gama e um material alvo com baixo número atômico que seja instável. O processo de ativação gama também recebe o nome de foto nêutron<ref>{{citar web|url=https://www.nuclear-power.net/nuclear-power/reactor-physics/reactor-dynamics/subcritical-multiplication/source-neutrons-and-external-source-of-neutrons/sb-be-source-antimony-beryllium-source/|titulo=Sb-Be Source – Antimony-Beryllium Source|data=|acessodata=31
A principal desvantagem da ativação gama para a produção de nêutrons é que ela exige uma fonte gama com atividade considerável. É importante salientar que as radiações gama representam um risco radiológico considerável devido a sua alta penetração em boa parte dos materiais. Sendo assim as fontes de nêutrons por ativação são feitas de forma com que o material que emita gama fique encapsulado em uma primeira casca que geralmente é feita em alumínio. A segunda parte, externa a primeira casca, é o material alvo que geralmente é Berílio - 9. Por fim, existe ainda uma casca externa ao material alvo que é feita, geralmente, em alumínio. Confira a imagem à seguir que representa o esquema do encapsulamento de uma fonte de nêutrons com ativação gama.
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A letra σ representa a probabilidade de interação do nêutron com o material<ref>{{citar web|url=https://www-nds.iaea.org/ngatlas2/|titulo=Atlas of Neutron Capture Cross Sections|data=|acessodata=31
Diferentes materiais apresentam diferentes coeficientes de secção de choque, σ, para as diferentes interações. Para as blindagens geralmente são utilizados elementos com alta secção de choque de espalhamento com nêutrons. Tais materiais geralmente tem baixo número atômico e o caso mais clássico é o Hidrogênio. O objetivo de tais interações de espalhamento é fazer com que os nêutrons incidentes percam energia e tenham, posteriormente, maior probabilidade de serem absorvidos em materiais com alta secção de choque de absorção como é o caso do Cádmio.
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