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Linha 8: Matematicamente, um estado quântico puro pode ser representado por um raio em um [[espaço de Hilbert]] sobre os números complexos.<ref>{{citation\|last=Weinberg\|first=S.\|year=2002\|title=The Quantum Theory of Fields\|volume=I\|isbn=0-521-55001-7\|authorlink=Steven Weinberg\|publisher=[[Cambridge University Press]]}}</ref> O raio é um conjunto de vetores diferentes de zero diferindo apenas por um fator escalar complexo; qualquer um deles pode ser escolhido como um vetor de estado para representar o raio e, portanto, o estado. Um vetor unitário é normalmente escolhido, mas seu fator de fase pode ser escolhido livremente de qualquer maneira. No entanto, esses fatores são importantes quando vetores de estado são adicionados para formar uma superposição. O ~~[[Espaço~~espaço de Hilbert]] é uma generalização do [[espaço euclidiano]] comum <ref name="Griffiths2004">{{citation\| author=Griffiths, David J.\|title=Introduction to Quantum Mechanics (2nd ed.) \| publisher=Prentice Hall \|year=2004 \|isbn= 0-13-111892-7}}</ref> e contém todos os possíveis estados quânticos puros do sistema dado<ref>{{citar livro\|título=O fim das certezas\|ultimo=Prigogine\|primeiro=Ilya\|editora=Editora Unesp\|ano=\|local=\|páginas=\|acessodata=}}</ref>. Se este ~~[[Espaço~~espaço de Hilbert]], por escolha de representação (essencialmente uma escolha de base correspondente a um conjunto completo de observáveis), é exibido como um espaço de função (um espaço de Hilbert por direito próprio), então os representantes são conhecidos como [[Função de onda\|funções de onda]]. Por exemplo, quando se trata do espectro de energia do [[elétron]] em um [[átomo]] de [[Hidrogénio\|hidrogênio]], os vetores de estado relevantes são identificados pelo número quântico principal n, o número quântico do [[momento angular]] l, o número quântico magnético m, e o [[spin]] z. Um caso mais complicado é dado (na [[Notação Bra-ket\|notação bra-ket]]) pela parte de [[spin]] de um vetor de estado:

Estado quântico: diferenças entre revisões