Seção de choque: diferenças entre revisões
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As partículas '''''X''''' ao receber o impacto das '''''a''''' dão, como resultado, um núcleo excitado que se desintegra após a fusão dando lugar a uma série de possibilidades distintas ou '''canais de saída''', cada um com seu probabilidade de ocorrência.
<center>[[
<center><math>a+X \rightarrow C^* \rightarrow Y+b</math></center>
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::Onde <math>A=(A_aA_x)/A_a+A_x)</math>
Em caso de que a energia de fusão entre as partículas ''a'' e ''X'' coincida com a de alguns dos níveis de energia se dá um fenômeno chamado '''ressonância nuclear''' então o fator de forma se torna dependente da energia e vale: <math>f(E)=\frac{\Gamma^2}{(E-E_{res})^2+(\Gamma/2)^2}
Onde ''E<sub>res</sub>'' é a energia de ressonância. Como se pode ver facilmente a ponto que ''E'' se afaste de ''E<sub>res</sub>'' o término deixará de contribuir pelo que se pode considerar como um [[delta de Dirac|pico de Dirac]].
== Dependência da energia de σ(E) ==
A seção eficaz é um parâmetro altamente dependente da energia pelo resulta complicado especular seus valores a baixas energias, mais além de onde obtemos dados experimentais. A altas energias não nos é difícil obter dados já que a probabilidade de ocorrência das reações é alta mas a baixas energias a probabilidade é tão baixa que com as amostras de partículas com as que se trabalha nunca ocorre coisa alguma.
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== Seção eficaz macroscópica ==
O produto <math>\Sigma=N\sigma(E)</math> se denomina seção eficaz macroscópica, sendo N a densidade de partículas branco que podem interagir. As unidades resultantes para a seção eficaz macroscópica são de comprimento inverso.
== {{Bibliografia}} ==
* R.G. Newton, Scattering theory of waves and particles, McGraw Hill, 1966 {{en}}
== {{Ligações externas}} ==
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== Ver também ==▼
▲== {{Ver também}} ==
* [[Pico de Gamow]]
{{TA2|:es:Sección eficaz}}
{{
{{DEFAULTSORT:Secao
[[Categoria:Física de partículas]]
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