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== Difração por uma fenda ==
[[Ficheiro:Fenda1.gif|direita|miniaturadaimagem|222x222px|Evolução temporal de um pacote de [[onda de matéria]] (pacote gaussiano) ao incidir sobre uma fenda única (não visível). A animação foi construída a partir da solução numérica da equação de [[Erwin Schrödinger|Schrödinger]] dependente do tempo. Observe que há a formação de um máximo central (como esperado).]]
Quando uma onda atravessa uma festa
Quando uma onda atravessa uma fenda que não é estreita (por exemplo, com uma largura ''a'') a intensidade da luz em um anteparo é dependente do ângulo entre a onda e a fenda. A intensidade é máxima na direção frontal da fenda (<math>\theta = 0</math>, <math>\operatorname{sen}(\theta) = 0</math>), mas diminui quando chega em um ângulo que depende da largura da fenda ''a'' e do comprimento de onda <math>\lambda</math>.<ref>{{citar livro|nome = Paul A.|sobrenome = Tipler|título = FISICA PARA CIENTISTAS E ENGENHEIROS VOL. 2|ano = 2009|isbn = 9788521617112|nome2 = Gene|sobrenome2 = Mosca}}</ref>▼
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Para descobrir a posição dos mínimos, primeiro dividimos a fenda em duas regiões de largura ''a/2.'' Na extremidade superior da fenda, fazemos um raio luminoso ''r1,'' e na extremidade inferior, um raio ''r2.'' Como as ondas secundárias de ''r1'' e ''r2'' pertencem a mesma frente de onda, elas estão em fase, mas, para produzirem um mínimo devem estar defasadas de <math>\lambda/2</math>. Supondo que ''r1'' e ''r2'' sejam paralelas e formem um ângulo <math>\theta</math> com o eixo central, a diferença entre as distâncias percorridas por ''r1'' e ''r2'' será <math>\frac{a}{2}{sen}(\theta)</math>. Igualando essa diferença a <math>\frac{\lambda}{2}</math>, obtemos o primeiro mínimo de intensidade em <math>\operatorname{sen}(\theta) = \frac{\lambda}{a}</math>.
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